Сравнение энерговыделения в калориметре для разных программ моделирования ядерного взаимодействия

Сравнение различных программ моделирования ядерного взаимодействия с экспериментальными данными проводилось для процесса $\phi \to \pi^+\pi^-\pi^0$. Было проведено полное моделирование 300 тысяч событий в пике $\phi$ мезона. Далее после процедуры кинематической реконструкции применялись такие же условия отбора, как при выделении экспериментальных данных $\pi^+\pi^-\pi^0$:

• два трека разных знаков
• вершина треков близка к месту встречи пучков R_vert<0.2 см, |Z_vert|<6 см
• два фотона или более
• полный импульс системы |P_x,y,z|<80 МэВ
• два фотона образуют инвариантную массу $\pi^0$ $\vert M_{\gamma\gamma}-130\vert<40$МэВ
• хорошее качество кинематической реконструкции $\chi^2<20$
• треки не коллинеарны $cos(\Delta\psi)>-0.9$, где $\Delta\psi$ -- пространственный угол между треками
• один из треков должен быть "хорошим". Трек считался хорошим, если
  • число срабатываний каждого трека $N_{hits}\ge 7$
  • отклонения точек от восстановленного трека $\sigma_r<0.05$, $\sigma_z<3$
  • 130 < P_tot < 600 МэВ
  • направление трека ведет в CsI калориметр $\vert\Theta_{track} - \pi/2\vert < 0.67$

Распределение энерговыделений пионов в калориметре при различных импульсах пионов приведено на Рис. 21 для $\pi ^+$ и на Рис. 22 для $\pi ^-$. Можно видеть, что распределения для FLUKA лучше соответствуют экспериментальным данным, чем GHEISHA, хотя также заметно различие с экспериментальными распределениями энерговыделения пионов. Возможность использования двух разных программ моделирования ядерного взаимодействия позволяет оценить систематическую ошибку моделирования в конкретных задачах путем сравнения результатов, полученных моделированием с использованием GHEISHA и FLUKA.